Электрическая емкость цилиндра
Напряженность поля внутри конденсатора (рис. 5.11):
Напряжение между обкладками:
где – расстояние между пластинами.
Так как заряд , то
Как видно из формулы, диэлектрическая проницаемость вещества очень сильно влияет на емкость конденсатора. Это можно увидеть и экспериментально: заряжаем электроскоп, подносим к нему металлическую пластину – получили конденсатор (за счет электростатической индукции, потенциал увеличился). Если внести между пластинами диэлектрик с ε, больше, чем у воздуха, то емкость конденсатора увеличится.
Из (5.4.6) можно получить единицы измерения ε 0:
.
Емкость цилиндрического конденсатора
Разность потенциалов между обкладками цилиндрического конденсатора, изображенного на рисунке 5.12, может быть рассчитана по формуле:
где λ – линейная плотность заряда,R 1 иR 2 – радиусы цилиндрических обкладок,l – длина конденсатора, .
Тогда, так как , получим
Понятно, что зазор между обкладками мал: то есть
Емкость шарового конденсатора (рис. 5.13)
Из п. 3.6 мы знаем, что разность потенциала между обкладками равна:
Тогда, так как , получим
Это емкость шарового конденсатора, где R 1 и R 2 – радиусы шаров.
В шаровом конденсаторе – расстояние между обкладками. Тогда
27. Диэлектрики в электрическом поле. Поляризация диэлектрика. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое смещение.
Диэлектрик (изолятор) - вещество, практически не проводящее электрический ток. Концентрация свободных носителей заряда в диэлектрике не превышает 10 8 см −3 . Основное свойство диэлектрика состоит в способности поляризоваться во внешнем электрическом поле. С точки зрения зонной теории твёрдого тела диэлектрик - вещество с шириной запрещённой зоны больше 3 эВ.
Поляризация диэлектриков - явление, связанное с ограниченным смещением связанных зарядов в диэлектрике или поворотом электрических диполей, обычно под воздействием внешнего электрического поля, иногда под действием других внешних сил или спонтанно.
Поляризацию диэлектриков характеризует вектор электрической поляризации . Физический смысл вектора электрической поляризации - это дипольный момент, отнесенный к единице объема диэлектрика. Иногда вектор поляризации коротко называют просто поляризацией.
· Вектор поляризации применим для описания макроскопического состояния поляризации не только обычных диэлектриков, но и сегнетоэлектриков, и, в принципе, любых сред, обладающих сходными свойствами. Он применим не только для описания индуцированной поляризации, но и спонтанной поляризации (у сегнетоэлектриков).
Поляризация - состояние диэлектрика, которое характеризуется наличием электрического дипольного момента у любого (или почти любого) элемента его объема.
Диэлектри́ческая проница́емость среды - физическая величина, характеризующая свойства изолирующей (диэлектрической) среды и показывающая зависимость электрической индукции от напряжённости электрического поля.
Определяется эффектом поляризации диэлектриков под действием электрического поля (и с характеризующей этот эффект величиной диэлектрической восприимчивости среды).
Различают относительную и абсолютную диэлектрические проницаемости.
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СМЕЩЕНИЕ
индукция электрическая, - векторная величина D, характеризующая электрич. поле. В нек-рой точке поля Э. с. равно геом. сумме напряжённости электрического поля Е, умноженной на электрическую постоянную ЕС, и поляризованности Р: D = е 0 Е + Р. Если среда изотропна, то D = ее 0 Е, где е - относит. диэлектрическая проницаемость среды. Во многих случаях, например, если однородный и изотропный диэлектрик заполняет всё пространство, где имеется электрич. поле, или часть его, ограниченную эквипотенциальными поверхностями, Э. с. не зависит от диэлектрич. проницаемости е и совпадает с Э. с. в этой же точке для электрич. поля, создаваемого в вакууме той же системой свободных зарядов. Единица Э. с. (в СИ) - кулон на квадратный метр (Кл/м 2).
28. Постоянный ток. Стационарное электрическое поле. Закон Ома для однородного участка цепи.
Постоя́нный ток , (англ. direct current ) - электрический ток, который с течением времени не изменяется по величине и направлению.
Постоянный ток Переменный синусоидальный ток Пульсирующий ток, форма импульсов близка к пилообразной Произвольно изменяющийся ток
Стационарное электрическое поле - электрическое поле неизменяющихся электрических токов при условии неподвижности проводников с токами.
Стационарное электрическое поле связано с наличием электрического тока, и это упрощает измерения разности потенциалов между любыми двумя точками поля - для этого достаточно прикоснуться к этим точкам щупами, которые подключены к гальванометру. Стационарное электрическое поле, создаваемое системой неподвижных зарядов, называется электростатическим полем. Стационарное электрическое поле в проводнике, как и электрическое поле неподвижных зарядов, характеризуется напряженностью электрического поля, которая неизменна по времени в любой из точек проводника.
Зако́н О́ма - эмпирический физический закон, определяющий связь электродвижущей силы источника или электрического напряжения с силой тока и сопротивлением проводника установлен в 1826 году, и назван в честь его первооткрывателя Георга Ома.
В своей оригинальной форме он был записан его автором в виде:
Здесь X - показания гальванометра, т.е в современных обозначениях сила тока I , a - величина, характеризующая свойства источника напряжения, постоянная в широких пределах и не зависящая от величины тока, то есть в современной терминологии электродвижущая сила (ЭДС) , l - величина, определяемая длиной соединяющих проводов, чему в современных представлениях соответствует сопротивление внешней цепи R и, наконец, b параметр, характеризующий свойства всей установки, в котором сейчас можно усмотреть учёт внутреннего сопротивления источника тока r .
В таком случае в современных терминах и в соответствии с предложенной автором записи формулировка Ома (1) выражает
29. Электродвижущая сила. Закон Ома для полной (замкнутой) цепи.
Электродвижущая сила (ЭДС) - скалярная физическая величина, характеризующая работу сторонних сил, то есть любых сил неэлектрического происхождения, действующих в квазистационарных цепях постоянного или переменного тока. В замкнутом проводящем контуре ЭДС равна работе этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль всего контура.
По аналогии с напряжённостью электрического поля вводят понятие напряжённость сторонних сил , под которой понимают векторную физическую величину, равную отношению сторонней силы, действующей на пробный электрический заряд, к величине этого заряда. Тогда в замкнутом контуре ЭДС будет равна:
где - элемент контура.
Закон Ома для полной цепи :
· - ЭДС источника напряжения,
· - сила тока в цепи,
· - сопротивление всех внешних элементов цепи,
· - внутреннее сопротивление источника напряжения.
Из закона Ома для полной цепи вытекают следствия:
· При r<
· При r>>R сила тока от свойств внешней цепи (от величины нагрузки) не зависит. И источник может быть назван источником тока.
Часто выражение
где есть напряжение или падение напряжения, (или, что то же, разность потенциалов между началом и концом участка проводника) тоже называют «Законом Ома».
Таким образом, электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с (2) и (3) равняется:
То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника. Последний член в этом равенстве специалисты называют «напряжением на зажимах», поскольку именно его показывает вольтметр, измеряющий напряжение источника между началом и концом присоединённой к нему замкнутой цепи. В таком случае оно всегда меньше ЭДС.
30. Закон Ома для неоднородного участка. Законы Кирхгофа.
Закон Ома для неоднородного участка цепи имеет вид:
где R - общее сопротивление неоднородного участка.
ЭДС может быть как положительной, так и отрицательной. Это связано с полярностью включения ЭДС в участок: если направление, создаваемое источником тока, совпадает с направлением тока, проходящего в участке (направление тока на участке совпадает внутри источника с направлением от отрицательного полюса к положительному), т.е. ЭДС способствует движению положительных зарядов в данном направлении, то > 0, в противном случае, если ЭДС препятствует движению положительных зарядов в данном направлении, то < 0.
На рис. 1.8, а изображен плоский конденсатор, на рис. 1.9 - цилиндрический. Если заряд на одной обкладке (электроде) конденсатора +q , на другой -q , то в пространстве между обкладками существует электрическое поле и между обкладками имеется напряжение U . Заряд q пропорционален U: q = CU . Коэффициент пропорциональности С называют емкостью
C = q/U (1.31)
Емкость зависит от геометрических размеров конденсатора и от диэлектрика между обкладками. От величины напряжения U емкость, как правило, не зависит. Исключение составляют конденсаторы, у которых между обкладками находится сегнетодиэлектрик (у сегнетодиэлектрика ε r является функцией Е ). Единицей емкости является фарад(Ф ) или более мелкие единицы микро, нано и пико-фарад: 1 мкФ = 10 -6 Ф; 1 нФ = 10 -9 Ф; 1 пФ = 10 -12 Ф.
Пример 1. Вывести формулу для емкости плоского конденсатора (рис. 1.8, а). Площадь его каждой пластины (с одной стороны) S , расстояние между пластинами a , относительная диэлектрическая проницаемость диэлектрика ε r .
На рис. 1.8, б (вид сбоку) показаны силовые линии. В основной области поле однородно. На краях имеется некоторая неоднородность, которую здесь учитывать не будем. направлена от заряда +q
к заряду -q
. Охватим верхний электрод замкнутой поверхностью (след ее на рис. 1.8, б показан пунктиром) и применим к ней теорему Гаусса:
. Следовательно, и .
Пример 2. Вывести формулу емкости цилиндрического конденсатора (рис. 1.9, а). На внутреннем электроде радиусом r 1 находится заряд +q , на наружном электроде радиусом r 2 - заряд -q .
Решение. Окружим внутренний электрод цилиндрической замкнутой поверхностью радиуса r
(r 1
. Отсюда
Сообщим обкладкам плоского конденсатора заряды +Q и –Q . Плотность заряда на обкладках станет равной , а напряжённость однородного электрического поля, возникшего в конденсаторе (см. 2.17):
Воспользовавшись связью напряжённости и потенциала в электрическом поле, вычислим разность потенциалов на обкладках конденсатора:
Это соотношение и позволяет определить ёмкость плоского конденсатора
(4.7)
Ёмкость этого конденсатора прямо пропорциональна площади его обкладок (S ) и обратно пропорциональна расстоянию (d ) между ними.
Напомним, что разность потенциалов между обкладками была вычислена в предположении, что поле между ними однородное. Это означает, что результат (4.7) в известном смысле идеализация. Мы вычислили ёмкость плоского конденсатора, пренебрегая краевыми искажениями поля.
Обкладками такого конденсатора являются две концентрические сферы радиусами R 1 и R 2 (рис. 4.10, b).
На прошлой лекции была вычислена разность потенциалов между обкладками сферического конденсатора. Она оказалась пропорциональна заряду конденсатора (см. 3.27).
Ёмкость, равная по определению отношению заряда к разности потенциалов, для сферического конденсатора, составит следующую величину
Этот результат свидетельствует о том, что ёмкость сферического конденсатора зависит от размеров сфер (R 1 и R 2) и от величины зазора d (d = R 1 – R 2) между ними.
Интересно, что при достаточно малом зазоре d , когда R 1 » R 2 = R , можно записать ёмкость сферического конденсатора так:
Но 4pR 2 = S - площадь поверхности сферы. Поэтому
и ёмкость сферического конденсатора оказывается равной ёмкости «эквивалентного» плоского конденсатора.
Сообщим обкладкам цилиндрического конденсатора заряды (+q ) и (–q ) (рис. 4.11.). Вычислим напряжённость поля между обкладками. Для этого выберем гауссову замкнутую поверхность в виде цилиндра радиусом R 1 < r < R 2 и высотой l . Пренебрегая краевыми эффектами (!), запишем уравнение теоремы Гаусса
Из последнего равенства заключаем, что
Теперь, воспользовавшись связью напряжённости и потенциала электрического поля , вычислим разность потенциалов между обкладками цилиндрического конденсатора
Как и в случае других конденсаторов, разность потенциалов на обкладках цилиндрического конденсатора оказалась пропорциональной заряду q . Поэтому ёмкость конкретного цилиндрического конденсатора оказывается величиной постоянной, зависящей только от размеров этого конденсатора
Электроемкость. Емкость конденсатораОсновные положения и соотношения
1. Закон Кулона
F = Q 1 ⋅ Q 2 4 π ⋅ ε a ⋅ R 2 , (1)
F - сила взаимодействия между зарядами;
Q 1 и Q 2 - точечные заряды;
R - расстояние между ними;
ε a - абсолютная диэлектрическая проницаемость среды, равная ε 0 ·ε r ;
ε r - относительная диэлектрическая проницаемость;
ε 0 = 1 4 π ⋅ с 2 ⋅ 10 − 7 ≈ 8,85418782 ⋅ 10 − 12 Ф м - электрическая постоянная .
2. Напряженность электростатического поля точечного заряда Q на расстоянии R от него
E = Q 4 π ⋅ ε a ⋅ R 2 . (2)
Напряженность поля в любой точке между пластинами плоского конденсатора вдалеке от краев
здесь d - расстояние между пластинами конденсатора, U - напряжение.
r от бесконечно длинной заряженной оси с линейной плотностью τ
E = τ 2 π ⋅ ε a ⋅ r . (4)
Напряженность поля в точке, отстоящей на расстоянии r от оси цилиндрического конденсатора (r 1 <r < r 2)
E = U r ⋅ ln r 2 r 1 , (5)
здесь U - напряжение конденсатора, r 1 и r
Напряженность поля в точке, отстоящей на расстоянии R от центра сферического конденсатора (R 1 < R < R 2)
E = U ⋅ R 1 ⋅ R 2 R 2 ⋅ (R 2 − R 1) , (6)
здесь U - напряжение конденсатора, R 1 и R 2 - соответственно внутренний и внешний радиусы конденсатора.
3. Вектор электрического смещения
D → = ε a ⋅ E → . (7)
4. Общее выражение емкости конденсатора
Емкость плоского конденсатора
C = ε a ⋅ S d = ε r ⋅ ε 0 ⋅ S d , (9)
Емкость цилиндрического конденсатор а
C = 2 π ⋅ ε a ⋅ l ln r 2 r 1 , (10)
C = 4 π ⋅ ε a ⋅ R 1 ⋅ R 2 R 2 − R 1 , (11)
Емкость двухпроводной линии
C = π ⋅ ε a ⋅ l ln [ D 2 a + (D 2 a) 2 − 1 ] , (12)
здесь l - длина линии, D - расстояние между осями проводов, a - радиус проводов.
Емкость однопроводной линии
C = 2 π ⋅ ε a ⋅ l ln [ h a + (h a) 2 − 1 ] , (13)
здесь l - длина линии, h - высота подвеса провода над землей, a - радиус провода.
5. При параллельном соединении конденсаторов С 1 , С 2 , ..., С n эквивалентная емкость равна
C = C 1 + C 2 + ... + C n = ∑ k = 1 n C k . (14)
При последовательном соединении конденсаторов эквивалентная емкость определяется из формулы
1 C = 1 C 1 + 1 C 2 + ... + 1 C n = ∑ k = 1 n 1 C k . (15)
Для двух последовательно соединенных конденсаторов эквивалентная емкость составляет
C = C 1 ⋅ C 2 C 1 + C 2 , (16)
а напряжения между отдельными конденсаторами распределяются обратно пропорционально их емкостям
U 1 = U ⋅ C 2 C 1 + C 2 ; U 2 = U ⋅ C 1 C 1 + C 2 . (17)
6. Энергия электростатического поля конденсатора
W = C ⋅ U 2 2 = Q ⋅ U 2 = Q 2 2 C . (18)
Удельная энергия электростатического поля (на единицу объема диэлектрика) выражается следующим образом
w = d W d V = E ⋅ D 2 = ε a ⋅ E 2 2 . (19)
Общая величина энергии электростатического поля выражается интегралом величины удельной энергии по всему объему диэлектрика конденсатора
W = ∫ V ε a ⋅ E 2 2 d V . (20)
7. Расчет распределения зарядов в сложных цепях, содержащих источники э. д. с. и конденсаторы, производится путем составления уравнений по двум законам:
1) По закону сохранения электричества (закон сохранения электрического заряда): алгебраическая сумма зарядов на обкладках конденсаторов, соединенных в узел и не подключенных к источнику энергии, равна алгебраической сумме зарядов, имевшихся на этих обкладках до их соединения :
Σ Q = Σ Q ′ . (21)
2) По второму закону Кирхгофа: алгебраическая сумма э. д. с. в замкнутом контуре равна алгебраической сумме напряжений на участках контура, в том числе на входящих в него конденсаторах :
∑ k = 1 n E k = ∑ k = 1 n U C k = ∑ k = 1 n Q k C k . (22)
Упражнения и задачи
Задача 1 . Имеется конденсатор переменной емкости от 500 до 1500 пФ. Указать, какой добавочный конденсатор с минимальным диапазоном переменной емкости следует взять и как его включить, чтобы эквивалентная емкость изменялась от 100 до 250 пФ.
Ответ : 125 - 300 пФ, включить параллельно.
Задача 2 . Емкость плоского конденсатора, имеющего слюдяной диэлектрик, равна 44,3 пФ. Площадь каждой пластины конденсатора составляет 25 см 2 , расстояние между пластинами равно 3 мм.
Чему равна относительная диэлектрическая проницаемость слюды? Принимая пробивное напряжение слюды равным 80 кВ/мм, определить, при каком максимальном напряжении может работать этот конденсатор, чтобы он имел трехкратный запас прочности.
Начертить график изменения потенциала между пластинами конденсатора.
Ответ : ε r = 6; U max = 80 кВ; график падения потенциала вычерчивается по уравнению φ = U ·(1 - x/ d ), здесь U - потенциал положительно заряженной обкладки, принятый равным напряжению конденсатора, d - расстояние между пластинами, x - переменное расстояние до положительной обкладки конденсатора.
Задача 3 . Доказать, что многопластинчатый конденсатор (рис. 1), состоящий из n одинаковых пластин, площадью S каждая, с рас стоянием между двумя соседними пластинами d , с диэлектриком, абсолютная диэлектрическая проницаемость которого ε , имеет емкость, равную
C = ε a ⋅ S ⋅ (n − 1) d .
Подсчитать, сколько надо взять листов станиоля, каждый площадью S = 40 см 2 , чтобы получить многопластинчатый конденсатор емкостью 0,5 мкФ при условии, что диэлектриком является парафинированная бумага (ε r = 1,8) толщиною 0,05 мм.
Ответ : 393 листа.
Задача 4. Плоский слоистый конденсатор (рис. 2), поверхность каждой пластины которого S = 12 см 2 , имеет диэлектрик, состоящий из слюды (ε r 1 = 6) толщиною d 1 = 0,3 мм и стекла (ε r 2 = 7) толщиною d 2 =0,4 мм.
Пробивные напряженности слюды и стекла соответственно равны E 1 = 77 кВ/мм, E 2 = 36 кВ/мм.
Вычислить емкость конденсатора и предельное напряжение, на которое его можно включать, принимая для более слабого слоя двойной запас электрической прочности.
Решение
Эквивалентная емкость слоистого конденсатора определится как емкость двух последовательно соединенных конденсаторов
C = C 1 ⋅ C 2 C 1 + C 2 = ε a 1 ⋅ S d 1 ⋅ ε a 2 ⋅ S d 2 ε a 1 ⋅ S d 1 + ε a 2 ⋅ S d 2 = ε a 1 ⋅ ε a 2 ⋅ S ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 .
Подставляя сюда числовые значения, предварительно заменив ε a 1 = ε 0 ε r 1 и ε a 2 = ε 0 ε r 2 , получим
C = ε 0 ⋅ ε r 1 ⋅ ε r 2 ⋅ S ε r 1 ⋅ d 2 + ε r 2 ⋅ d 1 = 8,85 ⋅ 10 − 12 ⋅ 6 ⋅ 7 ⋅ 12 ⋅ 10 − 4 6 ⋅ 0,4 ⋅ 10 − 3 + 7 ⋅ 0,3 ⋅ 10 − 3 = 99 ⋅ 10 − 12 Ф.
Обозначим общее напряжение, подключаемое к слоистому конденсатору, через U пр , при этом заряд конденсатора будет равен
Q = C ·U пр .
Напряжения на каждом слое будут равны
U 1 = Q C 1 = C ⋅ U п р ε a 1 ⋅ S d 1 = ε a 2 ⋅ d 1 ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ⋅ U п р; U 2 = Q C 2 = C ⋅ U п р ε a 2 ⋅ S d 2 = ε a 1 ⋅ d 2 ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ⋅ U п р.
Напряженности электростатического поля в каждом слое
E 1 = U 1 d 1 = ε a 2 ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ⋅ U ′ п р; E 2 = U 2 d 2 = ε a 1 ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ⋅ U ″ п р.
Здесь U" np - общее напряжение, подключаемое к конденсатору, при котором пробивается первый слой, a U"" np - общее напряжение, при котором происходит пробой второго слоя.
Из последнего выражения находим
U ′ п р = E 1 ⋅ ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ε a 2 = 49,5 к В; U ″ п р = E 2 ⋅ ε a 1 ⋅ d 2 + ε a 2 ⋅ d 1 ε a 1 = 27,0 к В.
Таким образом, более слабым слоем является второй; согласно условию, принимая для него двойной запас прочности, находим, что конденсатор может быть включен на напряжение, равное
27,0 кВ / 2 = 13,5 кВ.
Задача 5 . Вычислить емкость 1 км коаксиального кабеля типа 2,6/9,4. В этом кабеле изоляция осуществлена с помощью полиэтиленовых шайб (ε r = 2,2) толщиною a = 2,2 мм, размещенных через равные промежутки b = 25 мм, остальное пространство между шайбами заполнено воздухом (рис. 3). Диаметр жилы d = 2,6 мм, внутренний диаметр наружного провода D = 9,4 мм.
Указание . Емкость кабеля может быть подсчитана, исходя из того, что отдельные его участки соединены параллельно.
Ответ : 48·10 -9 Ф/км = 48 нФ/км.
Задача 6 . Силовой одножильный кабель с резиновой изоляцией в свинцовой оболочке марки СРГ имеет сечение жилы 25 мм 2 . Известно, что наибольшая напряженность электростатического поля в изоляции кабеля не должна превышать 6 кВ/мм. Определить толщину слоя резиновой изоляции, если при испытании кабеля между жилой и оболочкой включают напряжение, равное 10 кВ.
Принимая потенциал жилы кабеля равным U = 10 кВ, построить график падения потенциала в диэлектрике кабеля в зависимости от расстояния до центра кабеля.
Ответ: 2,25 мм. График строится по уравнению φ (r) = U ⋅ ln r 2 r ln r 2 r 1 .
Задача 7 . Цилиндрический конденсатор длиною l = 5 см имеет двухслойный диэлектрик (рис. 4).
Внутренний радиус r 1 = 1 см, внешний - r 2 = 3 см, радиус разграничения слоев диэлектриков r 3 = 1.5 см. Относительные диэлектрические проницаемости: внутреннего слоя изоляции ε r 1 = 2, наружного ε r 2 = 4.
Вычислить емкость конденсатора и начертить кривые изменения напряженностей и потенциалов в каждом из слоев, если конденсатор находится под напряжением U = 2 кВ.
Указание . При помощи теоремы Гаусса находятся напряженности электростатического поля в каждом из слоев
E 1 = τ 2 π ⋅ ε a 1 ⋅ r ; E 2 = τ 2 π ⋅ ε a 2 ⋅ r ,
где τ - линейная плотность заряда (заряд на единицу длины конденсатора). Затем вычисляется напряжение между обкладками конденсатора по формуле
U = ∫ r 1 r 3 E 1 d r + ∫ r 3 r 2 E 2 d r .
Отсюда определяется линейная плотность заряда
τ = 2 π ⋅ U 1 ε a 1 ln r 3 r 1 + 1 ε a 2 ln r 2 r 3 .
Емкость конденсатора вычисляется по формуле (8). Потенциал φ 1 в любой точке области первого слоя диэлектрика (r 3 > r > r 1) определяется из выражения
φ r 1 − φ 1 = ∫ r 1 r E 1 d r ,
а потенциал φ 2 в любой точке области второго слоя (r 2 > r > r 3) диэлектрика вычисляется из выражения
φ r 2 − φ 2 = ∫ r 2 r E 2 d r .
В последних формулах φ r 1 = U - потенциал внутренней обкладки конденсатора, φ r 2 - потенциал на границе раздела диэлектриков. Внешняя оболочка заземлена: φ 2 (r 2) = 0.
C = 2 π ⋅ l 1 ε a 1 ln r 3 r 1 + 1 ε a 2 ln r 2 r 3 ; E 1 (r) = U r ⋅ (ln r 3 r 1 + ε a 1 ε a 2 ln r 2 r 3) ; E 2 (r) = U r ⋅ (ε a 2 ε a 1 ln r 3 r 1 + ln r 2 r 3) ; φ 1 (r) = U ⋅ (1 − ln r r 1 ln r 3 r 1 + ε a 1 ε a 2 ln r 2 r 3) ; φ 2 (r) = U ⋅ ε a 1 ε a 2 ln r 2 r ln r 3 r 1 + ε a 1 ε a 2 ln r 2 r 3 .